Synteza perowskitów za pomocą ultradźwięków
Reakcje inicjowane i intensyfikowane ultradźwiękami stanowią prostą, precyzyjnie kontrolowalną i wszechstronną metodę syntezy materiałów aktywowanych światłem, których często nie można otrzymać za pomocą konwencjonalnych technik.
Ultradźwiękowa krystalizacja i wytrącanie kryształów perowskitów to wysoce skuteczna i ekonomiczna technika, która umożliwia otrzymywanie nanokryształów perowskitów na skalę przemysłową do produkcji masowej.
Ultradźwiękowa synteza nanokryształów perowskitów
Organiczno–nieorganiczne perowskity halogenków ołowiu wykazują wyjątkowe właściwości optoelektroniczne, takie jak wysoka absorpcja światła, bardzo długi czas życia nośników, długość dyfuzji nośników i wysoka ruchliwość nośników, co czyni związki perowskitowe doskonałym materiałem funkcjonalnym do zastosowań o wysokiej wydajności w panelach słonecznych, diodach LED, fotodetektorach, laserach itp.
Oddziaływanie ultradźwiękami jest jedną z fizycznych metod przyspieszania różnych reakcji organicznych. Obróbka ultradźwiękowa wpływa na proces krystalizacji i pozwala go kontrolować, umożliwiając kontrolę rozmiaru monokrystalicznych nanocząstek perowskitów.
UIP2000hdT z reaktorem z komorą przepływową umożliwiającą pracę pod ciśnieniem
Studia przypadków ultradźwiękowej syntezy perowskitów
W badaniach zastosowano różnorodne metody wzrostu kryształów perowskitów wspomaganego ultradźwiękami. Na ogół kryształy perowskitów otrzymuje się metodą wzrostu w fazie ciekłej. W celu wytrącenia kryształów perowskitów rozpuszczalność docelowych próbek w roztworze prekursorów zmniejsza się powoli i w sposób kontrolowany. Ultradźwiękowe wytrącanie nanokryształów perowskitów opiera się głównie na gwałtownym obniżeniu rozpuszczalności za pomocą antyrozpuszczalnika.
Ultradźwiękowa krystalizacja nanokryształów perowskitów
Jang i in. (2016) opisują udaną syntezę nanokryształów perowskitów halogenków ołowiu wspomaganą ultradźwiękami. Za pomocą ultradźwięków wytrącono nanokryształy perowskitów APbX3 o szerokim zakresie składów, gdzie A = CH3NH3, Cs lub HN=CHNH3 (kation formamidyniowy), a X = Cl, Br lub I. Oddziaływanie ultradźwiękami przyspiesza proces rozpuszczania prekursorów (AX i PbX2) w toluenie, a szybkość rozpuszczania determinuje szybkość wzrostu nanokryształów. Następnie zespół badawczy wytworzył fotodetektory o wysokiej czułości poprzez równomierne nanoszenie nanokryształów o jednakowym rozmiarze metodą powlekania obrotowego na wielkopowierzchniowe podłoża z tlenku krzemu.
Rozkłady wielkości cząstek CH3NH3PbBr3 (a) poddanych obróbce ultradźwiękowej i (b) bez obróbki ultradźwiękowej.
Chen i in. 2017
Ultradźwiękowa asymetryczna krystalizacja perowskitów
Peng i in. (2016) opracowali nową metodę wzrostu opartą na asymetrycznej krystalizacji inicjowanej kawitacją (CTAC), która sprzyja zarodkowaniu heterogenicznemu, dostarczając wystarczającą ilość energii do pokonania bariery zarodkowania. W skrócie, wprowadzali do roztworu bardzo krótkie impulsy ultradźwiękowe (≈ 1sec), gdy osiągał on niski poziom przesycenia wskutek dyfuzji par antyrozpuszczalnika. Impuls ultradźwiękowy wprowadza się przy wysokich poziomach przesycenia, przy których kawitacja wywołuje nadmierne zarodkowanie, a tym samym wzrost licznych drobnych kryształów. Obiecującym wynikiem było to, że monokrystaliczne warstwy MAPbBr3 wyrastały na powierzchni różnych podłoży w ciągu kilku godzin cyklicznej obróbki ultradźwiękowej.
Ultradźwiękowa synteza perowskitowych kropek kwantowych
Chen i in. (2017) przedstawiają w swojej pracy badawczej skuteczną metodę otrzymywania perowskitowych kropek kwantowych (QD) pod wpływem ultradźwięków. Oddziaływanie ultradźwiękami stosuje się jako metodę mechaniczną w celu przyspieszenia wytrącania perowskitowych kropek kwantowych. Obróbka ultradźwiękowa intensyfikuje proces krystalizacji perowskitowych kropek kwantowych i pozwala go kontrolować, zapewniając precyzyjnie dobrany rozmiar nanokryształów. Analiza struktury, wielkości cząstek i morfologii perowskitowych kropek kwantowych wykazała, że krystalizacja ultradźwiękowa prowadzi do otrzymania mniejszych cząstek i bardziej jednorodnego rozkładu ich wielkości. Za pomocą syntezy ultradźwiękowej (= sonochemicznej) możliwe było również otrzymanie perowskitowych kropek kwantowych o różnych składach chemicznych. Te różne składy kryształów perowskitów umożliwiły działanie określone jako „unable” w odniesieniu do pików emisji i krawędzi adsorpcji CH3NH3PbX3 (X = Cl, Br i I), co doprowadziło do uzyskania niezwykle szerokiej gamy barw.
Dyspergowanie ultradźwiękowe
Oddziaływanie ultradźwiękami na zawiesiny nanocząstek i tusze jest niezawodną techniką ich jednorodnego dyspergowania przed naniesieniem nanozawiesiny na podłoża, takie jak siatki lub elektrody. (por. Belchi i in. 2019; Pichler i in. 2018)
Dyspergowanie ultradźwiękowe z łatwością radzi sobie z wysokimi stężeniami substancji stałych (np. pastami) i rozprasza nanocząstki do postaci pojedynczych cząstek, tworząc jednorodną zawiesinę. Zapewnia to, że podczas późniejszego nanoszenia powłoki na podłoże żadne skupiska, takie jak aglomeraty, nie pogarszają właściwości użytkowych powłoki.
Dyspergowanie ultradźwiękowe umożliwia przygotowanie jednorodnych zawiesin cząstek o rozmiarach nanometrycznych: zielona krzywa – przed sonikacją / czerwona krzywa po sonikacji
Procesory ultradźwiękowe do wytrącania perowskitów
Hielscher Ultrasonics projektuje i produkuje wysokowydajne systemy ultradźwiękowe do sonochemicznej syntezy wysokiej jakości kryształów perowskitów. Jako lider rynku, dysponujący wieloletnim doświadczeniem w obróbce ultradźwiękowej, Hielscher Ultrasonics wspiera swoich klientów od pierwszego testu wykonalności, przez optymalizację procesu, aż po końcową instalację przemysłowych procesorów ultradźwiękowych do produkcji na dużą skalę. Oferując pełną gamę urządzeń, od sonikatorów laboratoryjnych i stołowych po przemysłowe procesory ultradźwiękowe, Hielscher może polecić idealne urządzenie do procesu otrzymywania nanokryształów.
Wszystkie sonikatory Hielscher umożliwiają precyzyjną kontrolę i regulację amplitud od bardzo niskich do bardzo wysokich. Amplituda jest jednym z głównych czynników wpływających na oddziaływanie i destrukcyjność procesów sonikacji. Procesory ultradźwiękowe Hielscher Ultrasonics zapewniają bardzo szerokie spektrum amplitud, obejmujące zastosowania od bardzo łagodnych i delikatnych po bardzo intensywne i destrukcyjne. Dobór odpowiedniego ustawienia amplitudy, wzmacniacza amplitudy i sonotrody pozwala uzyskać wymagane oddziaływanie ultradźwięków dla konkretnego procesu. Specjalna wkładka Hielscher do reaktora z komorą przepływową MPC48 – MultiPhaseCavitator (patrz ilustracja po lewej) – umożliwia wprowadzanie drugiej fazy przez 48 kaniul w postaci „thin strain” do strefy intensywnej kawitacji, gdzie fale ultradźwiękowe o wysokiej mocy dyspergują obie fazy, tworząc jednorodną mieszaninę. MultiPhaseCavitator idealnie nadaje się do inicjowania miejsc zarodkowania kryształów i kontrolowania reakcji wytrącania nanokryształów perowskitów.
Przemysłowe procesory ultradźwiękowe Hielscher mogą zapewniać wyjątkowo wysokie amplitudy. Amplitudy do 200µm można z łatwością utrzymywać w ciągłej pracy w trybie 24/7. Dla jeszcze wyższych amplitud dostępne są sonotrody ultradźwiękowe wykonywane na zamówienie. Wytrzymałość urządzeń ultradźwiękowych Hielscher umożliwia pracę w trybie 24/7 przy dużych obciążeniach i w wymagających warunkach.
Nasi klienci są zadowoleni z wyjątkowej wytrzymałości i niezawodności systemów Hielscher Ultrasonics. Instalacja w zastosowaniach o dużym obciążeniu, w wymagających warunkach oraz praca w trybie 24/7 zapewniają wydajną i ekonomiczną obróbkę. Ultradźwiękowa intensyfikacja procesów skraca czas obróbki i zapewnia lepsze wyniki, tj. wyższą jakość, wyższe uzyski i innowacyjne produkty.
Poniższa tabela przedstawia przybliżoną wydajność przetwarzania naszych sonikatorów:
| Objętość partii | Natężenie przepływu | Zalecane urządzenia |
|---|---|---|
| 0,5 do 1,5mL | n.a. | VialTweeter |
| 1 do 500mL | 10 do 200mL/min | UP100H |
| 10 do 2000mL | 20 do 400mL/min | UP200Ht, UP400St |
| 0,1 do 20L | 0,2 do 4L/min | UIP2000hdT |
| 10 do 100L | 2 do 10L/min | UIP4000hdT |
| n.a. | 10 do 100L/min | UIP16000 |
| n.a. | większe | zespół urządzeń UIP16000 |
Skontaktuj się z nami! / Zapytaj nas!
Homogenizatory ultradźwiękowe o wysokiej mocy do pracy w skali laboratoryjnej aż po skalę pilotażową i przemysłową.
Literatura / źródła
- Raphaëlle Belchi; Aurélie Habert; Eddy Foy; Alexandre Gheno; Sylvain Vedraine; Rémi Antony; Bernard Ratier; Johann Bouclé; Nathalie Herlin-Boimecor (2019): One-Step Synthesis of TiO2/Graphene Nanocomposites by Laser Pyrolysis with Well-Controlled Properties and Application in Perovskite Solar Cells. ACS Omega. 2019 Jul 31; 4(7): 11906–11913.
- Dong Myung Jang, Duk Hwan Kim, Kidong Park, Jeunghee Park, Jong Woon Lee, Jae Kyu Song (2016): Ultrasound synthesis of lead halide perovskite nanocrystals. Journal of Materials Chemistry C. Issue 45, 2016.
- Lung-Chien Chen, Zong-Liang Tseng, Shih-You Chen, Shengyi Yang (2017): An ultrasonic synthesis method for high-luminance perovskite quantum dots. Cermaics international 43, 2017. 16032-16035.
- Birgit Pichler; Kurt Mayer; Prof. Viktor Hacker (2018): Long‐Term Operation of Perovskite‐Catalyzed Bifunctional Air Electrodes in Rechargeable Zinc‐Air Flow Batteries. Batteries & Supercaps Vol. 2, Issue 4, April 2019. 387-395.
- Wei Peng, Lingfei Wang, Banavoth Murali, Kang-Ting Ho, Ashok Bera, Namchul Cho, Chen-Fang Kang, Victor M. Burlakov, Jun Pan, Lutfan Sinatra, Chun Ma, Wei Xu, Dong Shi, Erkki Alarousu, Alain Goriely, Jr-Hau He, Omar F. Mohammed, Tom Wu, Osman M. Bakr (2016): Solution-Grown Monocrystalline Hybrid Perovskite Films for Hole-Transporter-Free Solar Cells. Advanced Materials 2016.
Warto wiedzieć
Perowskit
Perowskit to termin opisujący minerał perowskit (znany również jako tlenek wapniowo-tytanowy lub tytanian wapnia, o wzorze chemicznym CaTiO3), a także określoną strukturę materiału. Zgodnie ze swoją nazwą minerał perowskit ma strukturę perowskitową.
Związki perowskitowe mogą mieć strukturę regularną, tetragonalną lub rombową i mają wzór chemiczny ABX3. A i B są kationami, natomiast X oznacza anion, który wiąże się z oboma. W związkach perowskitowych kation A jest znacznie większy niż kation B. Inne minerały o strukturze perowskitowej to loparyt i bridgmanit.
Perowskity mają unikalną strukturę krystaliczną, w której można łączyć różne pierwiastki chemiczne. Ze względu na szczególną strukturę krystaliczną cząsteczki perowskitów mogą wykazywać różne cenne właściwości, takie jak nadprzewodnictwo, bardzo wysoki magnetoopór i/lub ferroelektryczność, które czynią te związki bardzo interesującymi dla zastosowań przemysłowych. Ponadto wiele różnych pierwiastków można łączyć ze sobą, tworząc struktury perowskitowe, co umożliwia łączenie, modyfikowanie i wzmacnianie określonych cech materiałowych. Badacze, naukowcy i specjaliści opracowujący procesy wykorzystują te możliwości do selektywnego projektowania i optymalizacji właściwości fizycznych, optycznych i elektrycznych perowskitów.
Ich właściwości optoelektroniczne sprawiają, że perowskity hybrydowe są idealnymi kandydatami do zastosowań w ogniwach słonecznych, a perowskitowe ogniwa słoneczne stanowią obiecującą technologię, która może pomóc w wytwarzaniu dużych ilości czystej, przyjaznej dla środowiska energii.
Kluczowe parametry optoelektroniczne monokrystalicznego perowskitu podawane w literaturze:
τs = 28 ns τb = 300 ns PL
1,3–4,3 µm3 × 1010MAPbI31,51 eV 820 nm67.2 (SCLC)
τs = 18 ns τb = 570 ns PL
1,8–10,0 µm1.4 × 1010MAPbI3850 nm164 ± 25 Ruchliwość dziur (SCLC) 105 Ruchliwość dziur (Hall) 24 ± 6,8 elektron SCLC
82 ± 5 µs TPV 95 ± 8 µs spektroskopia impedancyjna (IS)9 × 109 p175 ± 25 µm3.6 × 1010 dla dziur 34,5 × 1010 dla elektronówMAPbI31,53 eV 784 nm34 Hall
8,8 × 1011 p
1,8 × 109 dla dziur 4,8 × 1010 dla elektronówMAPbBr31,53 eV 784 nm34 Hall
8,8 × 1011 p
1,8 × 109 dla dziur 4,8 × 1010 dla elektronówMAPbBr32,24 eV 537 nm4.36 Hall
3,87 × 1012 p
2,6 × 1010 dla dziur 1,1 × 1011 dla elektronówMAPbCl32,24 eV 537 nm4.36 Hall
3,87 × 1012 p
2,6 × 1010 dla dziur 1,1 × 1011 dla elektronówMAPbCl32,97 eV 402 nm179 Hall
5,1 × 109 n
MAPbCl32,88 eV 440 nm42 ± 9 (SCLC)2,7 × 10-8τs = 83 ns τb = 662 ns PL4.0 × 109 p3.0–8,5 µm3.1 × 1010FAPbI31,49 eV 870 nm40 ± 5 Ruchliwość dziur SCLC1.8 × 10-8
2,8 × 109
1,34 × 1010
| Materiały | Przerwa energetyczna lub początek absorpcji | Ruchliwość [cm2 V-1 s-1] | Konduktancja [Ω-1 cm-1] | Czas życia nośników i metoda | Stężenie i typ nośników [cm-3] (n lub p) | Długość dyfuzji | Gęstość pułapek [cm-3] |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
| MAPbBr3 | 2,21 eV 570 nm | 115 (TOF) 20–60 (Hall) 38 (SCLC) | τs = 41 ns τb = 457 ns (PL) | 5 × 109 do 5 × 1010 p | 3–17 µm | 5,8 × 109 |
